3.材料層表面的蓄熱系數(shù)
    對(duì)有限厚度的單層或多層平壁，當(dāng)材料層受到周期波動(dòng)的熱作用時(shí)，其表面的溫度波動(dòng)，不僅與本層材料的蓄熱系數(shù)有關(guān)，還與邊界條件有關(guān)，即在順著溫度波前進(jìn)的方向，其后與該材料層接觸的另一種材料的熱阻、蓄熱系數(shù)或表面的熱轉(zhuǎn)移系數(shù)有關(guān)。為此，對(duì)有限厚度的材料層，使用材料層表面的蓄熱系數(shù)表示各材料層界面處熱流的振幅與表面溫度波的振幅比，從本質(zhì)上說，材料層表面的蓄熱系數(shù)的定義與材料的蓄熱系數(shù)的定義是相同的。
    根據(jù)溫度波前進(jìn)的方向，材料層表面的蓄熱系數(shù)分為材料層內(nèi)、外表面的蓄熱系數(shù)。
    當(dāng)某層材料的熱惰性指標(biāo)D≥1時(shí)，材料層表面的蓄熱系數(shù)可近似按該層材料的蓄熱系數(shù)取值，即Y=S.
    （六）溫度波的振幅衰減和相位延遲
    1.室外溫度諧波傳至平壁內(nèi)表面的總衰減度和總相位延遲
    （1）總衰減度（總衰減倍數(shù)）
    總衰減度：室外溫度諧波的振幅與由其引起的平壁內(nèi)表面溫度諧波的振幅比。
    式中Ae——室外空氣溫度諧波的振幅。
    Aif，e——在外側(cè)溫度諧波的作用下引起的內(nèi)表面溫度諧波的振幅。
    （2）總相位延遲φif—e
    總相位延遲：在室外溫度諧波作用下，平壁內(nèi)表面出現(xiàn)溫度值時(shí)的相位與室外溫度諧波出現(xiàn)溫度值時(shí)的相位差。
    式中φc——室外空氣溫度諧波出現(xiàn)溫度值時(shí)的相位，deg；
    Φif，e——在室外溫度諧波作用下，平壁內(nèi)表面出現(xiàn)溫度值時(shí)的相位，deg.
    （3）總延遲時(shí)間知
    總延遲時(shí)間：在室外溫度諧波作用下，平壁內(nèi)表面出現(xiàn)溫度值的時(shí)間與室外溫度諧波出現(xiàn)溫度值的時(shí)間差。在建筑熱工設(shè)計(jì)中，更習(xí)慣于用總延遲時(shí)間評(píng)價(jià)圍護(hù)結(jié)構(gòu)的熱穩(wěn)定性。
    2.室內(nèi)溫度諧波傳至平壁內(nèi)表面的衰減度和相位延遲
    （1）室內(nèi)溫度諧波傳至平壁內(nèi)表面的衰減度yi
    室內(nèi)溫度諧波傳至平壁內(nèi)表面的衰減度：室內(nèi)空氣溫度諧波的振幅與由其引起的平壁內(nèi)表面溫度諧波的振幅比。
    式中Ai——室內(nèi)空氣溫度諧波的振幅，℃；
    Aif，i——在室內(nèi)溫度諧波的作用下引起的內(nèi)表面溫度波動(dòng)的振幅，℃。
    （2）室內(nèi)溫度諧波傳至平壁內(nèi)表面的相位延遲νi
    室內(nèi)溫度諧波傳至乎壁內(nèi)表面的相位延遲：在室內(nèi)溫度諧波的作用下，平壁內(nèi)表面出現(xiàn)溫度值時(shí)的相位與室內(nèi)溫度諧波出現(xiàn)溫度值時(shí)的相位差。
    式中φi——室內(nèi)空氣溫度諧波出現(xiàn)溫度值時(shí)的相位，deg；
    Φif，i——在室內(nèi)溫度諧波作用下，平壁內(nèi)表面出現(xiàn)溫度值時(shí)的相位，deg.
    （3）室內(nèi)溫度諧波傳至平壁內(nèi)表面的延遲時(shí)間扎
    室內(nèi)溫度諧波傳至平壁內(nèi)表面的延遲時(shí)間：在室內(nèi)溫度諧波作用下，平壁內(nèi)表面出現(xiàn)溫度值的時(shí)間與室內(nèi)溫度諧波出現(xiàn)溫度值的時(shí)間差。該延遲時(shí)間與相位延遲的關(guān)系為：
    當(dāng)圍護(hù)結(jié)構(gòu)的構(gòu)造設(shè)計(jì)完成后，即可根據(jù)組成圍護(hù)結(jié)構(gòu)各材料層的厚度、材料的熱阻、材料的蓄熱系數(shù)計(jì)算出圍護(hù)結(jié)構(gòu)的衰減度、相位延遲和延遲時(shí)間。